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氢化钛粉末冶金制备的近α型Ti-1100合金的高温压缩性能

朴荣勋 朱文进 吕顺顺

朴荣勋, 朱文进, 吕顺顺. 氢化钛粉末冶金制备的近α型Ti-1100合金的高温压缩性能[J]. 钢铁钒钛, 2021, 42(6): 72-77. doi: 10.7513/j.issn.1004-7638.2021.06.009
引用本文: 朴荣勋, 朱文进, 吕顺顺. 氢化钛粉末冶金制备的近α型Ti-1100合金的高温压缩性能[J]. 钢铁钒钛, 2021, 42(6): 72-77. doi: 10.7513/j.issn.1004-7638.2021.06.009
Piao Rongxun, Zhu Wenjin, Lv Shunshun. High temperature compression properties of near α type Ti-1100 alloy prepared by titanium hydride based powder metallurgy[J]. IRON STEEL VANADIUM TITANIUM, 2021, 42(6): 72-77. doi: 10.7513/j.issn.1004-7638.2021.06.009
Citation: Piao Rongxun, Zhu Wenjin, Lv Shunshun. High temperature compression properties of near α type Ti-1100 alloy prepared by titanium hydride based powder metallurgy[J]. IRON STEEL VANADIUM TITANIUM, 2021, 42(6): 72-77. doi: 10.7513/j.issn.1004-7638.2021.06.009

氢化钛粉末冶金制备的近α型Ti-1100合金的高温压缩性能

doi: 10.7513/j.issn.1004-7638.2021.06.009
基金项目: 国家自然科学基金项目(No.51804007);安徽理工大学引进人才科研启动基金项 (No.13200456)。
详细信息
    作者简介:

    朴荣勋(1983—),男,吉林延吉人,工学博士,硕士生导师,通讯作者,主要从事钒钛资源综合利用及钒钛新材料新技术研究,E-mail:940310433@ qq.com

  • 中图分类号: TF124,TG146.2

High temperature compression properties of near α type Ti-1100 alloy prepared by titanium hydride based powder metallurgy

  • 摘要: 以氢化钛粉为原料,采用粉末冶金法-热等静压法制备高温钛合金Ti-1100,并进行了等温压缩试验,通过压缩样品应力应变曲线进行压缩变形行为分析,再结合Arrhenius双曲正弦本构模型建立热压缩本构方程。通过应力应变曲线分析,发现应变速率在0.01 s−1时,所有样品在加工硬化后均表现出稳态流变行为;而应变速率为1 s−1、温度在900 ℃或1 000 ℃时,流变应力随着变形达到稳态流变状态后,呈增加趋势。应变速率为0.01、0.1、1 s−1时的热压缩变形激活能分别为96、165、232 kJ/mol。硬度测试结果表明显微硬度随温度和应变速率增加稍有降低趋势,当温度为950 ℃,应变速率为0.1 s−1时,合金的硬度普遍较小, 热加工性能最佳。
  • Ti-1100合金是美国TIMET公司在20世纪80年代研制的一种近α型高温钛合金,应用于飞机发动机压缩机盘件和机匣等。由于该合金可在极限温度600 ℃下长期使用,而且在高温下仍具有良好的蠕变性能和抗疲劳裂纹扩展的能力,因此一直是国内外研究的热点[1-4]。混合元素粉末冶金(PM)是低成本制备钛合金部件最有效的方法之一,已成功用于制备Ti-6Al-4V(TC4)等α+β型钛合金[5-6]。但对近α型钛合金,特别是粉末冶金制备Ti-1100合金的研究报道很少。Hagiwara和Emura[7]以超低氯氢化物-脱氢化物(HDH)钛粉和金属粉为原料,采用混合元素(BE-PM)法,并结合热处理方法制备出具有细晶粒的针状组织,致密度为95%,抗拉强度和高周疲劳强度均较高的Ti-1100合金。

    与铸锭冶金(IM)钛合金相比,粉末冶金面临的挑战仍然是高氧污染和相对密度不足的问题,当氧含量超过0.35%时,塑性急剧下降[8],采用TiH2粉代替HDH钛粉,不仅可以有效地解决氧污染和高孔隙率两个问题,也可以得到更好的显微结构和良好的化学均匀性[9-11]。Azevedo[10]等人最近提出了一种新的基于TiH2的粉末冶金方法来生产高质量的低氧污染α+β钛合金,得到了强度-韧性综合性能较好的合金。Zhang等人[9]利用TiH2基粉末冶金,通过冷压烧结-热挤压工艺,再加上真空退火和普通退火工艺,制备出抗拉强度-韧性综合性能优越的近α型Ti-3Al-2Zr-2Mo合金。对于采用TiH2粉末冶金法制备Ti-1100合金的研究目前鲜有报道。

    由于高温钛合金在成为最终产品之前,通常需要在β单相区或α+β两相区进行热加工[12],而热加工参数的选择对钛合金的加工性能产生重要影响,因此研究钛合金在高温下的变形行为是非常有必要的。笔者以氢化钛粉为主要原料,对混合元素粉末法制备的近α型Ti-1100钛合金进行了高温压缩试验,研究合金在不同条件下的压缩变形行为,基于压缩试验得出的数据建立本构模型,通过硬度测试研究高温压缩合金的硬度变化,为粉末冶金Ti-1100合金的热加工提供可靠的理论与试验依据。

    将粒径为45 μm的氢化钛粉(95.4%),与粒度为75 μm的Ti粉,Al粉,Sn粉,Si粉,纯度为99.9%、粒度为48 μm的Zr粉,Mo粉,按Ti-1100合金名义化学成分Ti-6.5Al-2.7Sn-4Zr-0.4Mo-0.4Si(质量分数,%)比例混匀后,在成型压力为200 MPa,保压时间180 s条件下进行冷等静压成型。利用真空烧结炉,在真空度为5×10−3 Pa,温度为1150 ℃进行加热,在80~120 Pa氩气气氛下,烧结4 h,随炉冷却得到合金[13]。最后,样品在温度为950 ℃,压力为200 MPa下进行热等静压180 min,得出最终块状合金材料。将材料加工为Ø12 mm×8 mm 的圆柱形试样。

    在Thermecmaster-Z热模拟试验机上进行恒温恒应变速率压缩试验,试验温度分别为900、950、1000 ℃,应变速率分别为10−2、10−1、1 s−1,应变量为0.6。为了减小压缩试验过程中压头与试样之间的摩擦,在试样和模具之间的两端分别使用0.1 mm厚的云母片。为了使试件内外温度相同,在温度升到预定试验温度后保温3 min再进行压缩。真实的应力-应变曲线由装有计算机的监测仪自动获得。热压缩试验最后用氩气快速冷却至室温,达到773 K时的冷却速率约为20 ℃/s。

    图1为典型Ti-1100合金的二次电子微观形貌,主要由不规则形状α相和α相边界处的β相组成。

    图  1  Ti-1100合金的二次电子微观形貌
    Figure  1.  Secondary electron micromorphology of Ti-1100 alloy

    图2是高温压缩后样品的宏观形貌,由图2可以看出,在温度为900 ℃,应变速率为1 s−1的条件下,等温压缩以后样品中心部位有裂开的痕迹,说明在该条件下样品可能不适合进行热加工。其他条件下样品无明显缺陷,热加工效果较好。

    图3为流变应力曲线。在变形初期由于加工硬化的作用下流变应力一直升高,到达峰值后出现稳态流变特征。随着实际应变量的增加,流变应力呈现不同的变化规律:①当应变速率为0.01 s−1时,所有样品呈现出稳态流变行为,这是由于动态软化效应,如动态回复(DRV)或动态再结晶(DRX)[14-15],流变应力随应变的增加而减小,合金最终达到硬化-软化平衡效果;②当应变速率为0.1 s−1时,合金在900 ℃和950 ℃下显示稳态流变,而在1000 ℃下呈现出流变应力增长趋势,说明在较高温度、高变形程度上,合金的流变行为由硬化-软化平衡机制转变为加工硬化为主导的机制;③当应变速率为1 s−1时,合金在900 ℃和1000 ℃下,随着应变的进一步增大呈现明显的加工硬化现象。而在950 ℃下,合金仍保持着稳态流变特征,所有应变速率下的加工都能适应,该条件下的热加工效果较好。

    图  2  高温压缩样品宏观形貌
    Figure  2.  Macroscopic morphology of the samples after high temperature compression
    图  3  Ti-1100合金在900、950、1000 ℃压缩变形的应力-应变曲线
    Figure  3.  Flow stress-strain curves of Ti-1100 alloy under compression at 900, 950 and 1 000 ℃

    另外,应力随温度的升高而下降,且温度越高,应力下降越明显,其原因是Ti-1100合金的热激活作用随着温度的升高而增强,导致原子的平均动能增大,晶体滑移的临界分切应力和材料位错运动阻碍减小,易产生动态回复和再结晶,抵消了塑性变形造成的应变硬化,流变应力随之减小[16]

    为了进一步分析Ti-1100合金的高温压缩变形行为,尝试采用Arrhenius本构方程来描述合金的应力、应变速率、温度和变形程度之间的关系。通常Arrhenius方程有3种表示方式,如式(1)、(2)和(3)所示[17]

    $$\acute{\varepsilon} = {A_1} \cdot {\sigma ^{{{\rm{n}}_1}}} \cdot \exp \left( { - \frac{Q}{{{\rm{R}}T}}} \right)\left( {\alpha \sigma > 0.8} \right) $$ (1)
    $$ \acute{\varepsilon} = {A_2} \cdot \exp \left( {\beta \sigma } \right) \cdot \exp \left( { - \frac{{\rm{Q}}}{{{\rm{R}}T}}} \right)\left( {\alpha \sigma > 1.2} \right) $$ (2)
    $$\acute{\varepsilon}={A}_{3}\cdot {\left[\mathrm{sinh}\left(\alpha \sigma \right)\right]}^{\mathrm{n}}\cdot \mathrm{exp}\left(-\frac{Q}{\mathrm{R}T}\right) (所有\;\sigma) $$ (3)

    式中,$\acute{\varepsilon} $为应变速率(s−1);T为绝对温度(K);Q为变形激活能(kJ/mol);R为气体常数(8.314 J/(mol· K));$ {\mathrm{A}}_{1} $$ {\mathrm{A}}_{2} $$ {\mathrm{A}}_{3} $,α,β,n,n1均为材料常数,其中$ \mathrm{\alpha }=\mathrm{\beta }/{\mathrm{n}}_{1}\mathrm{。} $

    对式(1~3)取自然对数,得到式(4~6):

    $$ ln\acute{\varepsilon} =\mathrm{l}\mathrm{n}{\mathrm{A}}_{1}+{\mathrm{n}}_{1}\mathrm{l}\mathrm{n}\sigma -Q/\mathrm{R}T $$ (4)
    $$ ln\acute{\varepsilon} =\mathrm{l}\mathrm{n}{\mathrm{A}}_{2}+\mathrm{\beta }\sigma -Q/\mathrm{R}T $$ (5)
    $$ ln\acute{\varepsilon} =\mathrm{l}\mathrm{n}{\mathrm{A}}_{3}+\mathrm{n}\left[\mathrm{l}\mathrm{n}\mathrm{s}\mathrm{i}\mathrm{n}\mathrm{h}\left(\alpha \sigma \right)\right]-Q/\mathrm{R}T $$ (6)

    从流变应力曲线图中取$\acute{\varepsilon} $=0.1对应的流变应力作为原始数据,计算本构模型参数。利用公式(4)和公式(5),对lnσ−ln$\acute{\varepsilon} $之间的关系以及σ-ln$\acute{\varepsilon} $之间的关系进行线性回归,得出参数n1和β的平均值。同样方法,利用公式(6),对ln[sinh(ασ)]−ln$\acute{\varepsilon} $关系和ln[sinh(ασ)]−1/T关系进行线性回归得出参数n和Q值。具体关系以及得出的参数,如图4表1所示。

    根据式(6)和得出的n值,可得出0.01、0.1、1 s−1应变速率下合金热压缩变形的激活能,其值分别为96、165、232 kJ/mol。可以看出随着应变速率增加,变形激活能急剧上升,这表明原子跃迁过程中需要克服的能垒增大。应变速率为0.01 s−1时的变形激活能低于α(150 kJ/mol)、β(153 kJ/mol)相的自扩散能,说明热加工性能较好。应变速率为0.1 s−1和1 s−1时的变形激活能接近或高于α、β相的自扩散能。有研究者认为,当变形激活能值接近自扩散激活能值时,位错爬移控制的DRV在变形过程中占主导地位。当变形活化能远大于自扩散活化能时,表明软化机制为非扩散恢复型[18]

    根据式(3)得出不同温度下的A3值,具体数值见表1。 将参数代入,整理,得到式(7):

    $$ \mathrm{\sigma }=\frac{1}{\alpha }\mathrm{arcsin}\mathrm{h}\left\{\mathrm{e}\mathrm{x}\mathrm{p}\left[\frac{1}{n}\cdot A\cdot \mathrm{ln}\acute{\varepsilon}\right]\right\} $$ (7)

    由于本研究试验温度条件下,n值大小相差不大,故n值取平均值,用温度的指数函数代替参数$ \alpha $和A3,可以得出简化后的本构模型方程式:

    $$ \begin{split} & \mathrm{\sigma }=\frac{1}{7\mathrm{E}-06\mathrm{e}\mathrm{x}\mathrm{p}(0.007\;9\mathrm{T})}\times\\ &\mathrm{arcsin}h\left\{\mathrm{e}\mathrm{x}\mathrm{p}\left[\frac{1}{0.298\;47}\cdot (2\mathrm{E}-23\mathrm{exp}\left(0.040\;8\mathrm{T}\right)\cdot \mathrm{ln}\acute{\varepsilon}\right]\right\} \end{split}$$ (8)
    图  4  各类本构方程关系
    Figure  4.  Relationships of constitutive equations
    表  1  本构方程参数值
    Table  1.  The parameters of the constitutive equation obtained
    T/Kβn1αnA3
    11730.022043.79640.083680.263410.01274
    12230.027063.167180.085720.315740.10324
    12730.058293.161840.18430.316270.75223
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    为了进一步研究高温压缩对合金性能的影响,采用华银HVS-1000型数显显微硬度仪对高温压缩后的试样进行维氏硬度测试。测试部位设在压头方向中心部位,每个试样测量3个点及以上,取平均值。图5为硬度随温度、应变速率变化。由图5 a可见,随着应变速率的增加,在900 ℃和1000 ℃下硬度呈现先减少后增加趋势,而在950 ℃下硬度呈持续下降趋势;在所有温度范围内,当应变速率在0.1 s−1时,硬度值普遍较小。从图5 b可以看出,当温度为950 ℃时,硬度值普遍较小。因此,温度在950 ℃,应变速率为0.1 s−1时,热加工性能最佳,这与流变应力分析结果一致。

    图  5  硬度随应变速率、温度的变化
    Figure  5.  Changs of hardness with temperature and strain rate

    针对氢化钛粉末冶金制备的Ti-1100合金进行了高温压缩性能研究,得出结论如下:

    1)从宏观形貌分析来看,除了温度为900 ℃、应变速率为1 s−1下热压缩的样品出现失效裂纹外,其他条件均为良好。

    2)高温压缩流变应力曲线显示,当应变速率为0.01 s−1时,所有样品呈现出稳态流变行为;当应变速率为0.1 s−1时,合金在900 ℃和950 ℃下显示稳态流变,而在1000 ℃下呈现出流变应力增长趋势;当应变速率为1 s−1时,在950 ℃下,合金仍保持着稳态流变特征,说明该条件下的热加工效果较好。

    3)通过建立本构方程,得出应变速率为0.01、0.1、1 s−1时的热压缩变形激活能,分别为96、165、232 kJ/mol,其中0.01 s−1时的变形激活能低于α、β相的自扩散能,而应变速率为0.1 s−1和1 s−1时的变形激活能接近或高于α、β相的自扩散能。

    4)通过对压缩样品的常温显微硬度测试表明:随着应力的增加,合金不同程度上硬度略有下降,温度在950 ℃,应变速率为0.1 s−1时,合金的硬度普遍较小,热加工性能最佳,与热压缩流变应力变化规律一致。

  • 图  1  Ti-1100合金的二次电子微观形貌

    Figure  1.  Secondary electron micromorphology of Ti-1100 alloy

    图  2  高温压缩样品宏观形貌

    Figure  2.  Macroscopic morphology of the samples after high temperature compression

    图  3  Ti-1100合金在900、950、1000 ℃压缩变形的应力-应变曲线

    Figure  3.  Flow stress-strain curves of Ti-1100 alloy under compression at 900, 950 and 1 000 ℃

    图  4  各类本构方程关系

    Figure  4.  Relationships of constitutive equations

    图  5  硬度随应变速率、温度的变化

    Figure  5.  Changs of hardness with temperature and strain rate

    表  1  本构方程参数值

    Table  1.   The parameters of the constitutive equation obtained

    T/Kβn1αnA3
    11730.022043.79640.083680.263410.01274
    12230.027063.167180.085720.315740.10324
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  • 期刊类型引用(1)

    1. 朱文进,朴荣勋,王文松. 基于ABAQUS的近α型Ti-1100合金热变形有限元分析. 钛工业进展. 2023(05): 1-8 . 百度学术

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  • 收稿日期:  2021-11-21
  • 录用日期:  2021-11-22
  • 刊出日期:  2021-12-31

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